证明 力偶 矩心位置无关

他的前提条件是：合成后主矢量为0,主矩不为0,这样无论往何点简化都为一不变的力偶.补充一下,主矢为0无论往何点简化,产生附加力偶永远为0,所以~再问：��˵�ϳɺ���ʸ��Ϊ0�����ز�Ϊ0��

加速度相等.两图对轮与地面接触点的力矩相等,转动惯量相等,所以角加速度相等.摩擦力不等.用牛顿第二定律算得,f1=2/3F向前f2=1/3F向后

首先说力偶矩只是表示力偶作用效果的一方面—表示力偶使刚体转动快慢和转动方向的标量.力偶矩矢能够完全表示力偶的作用效果,其三要素为：力偶矩的大小,力偶矩的转向以及力偶作用平面的方位.

k1*a1+k2(a1+a2)+k3(a1+a2+a3)+...+ks(a1+a2+...+as)=(k1+k2+..+ks)a1+(k2+k3+...+ks)a2+...+ks*as=0因为a1,a

可参考：http://zhidao.baidu.com/question/280278707.html

如果线性相关,那么关于x,y,z的方程组xa1+ya2+za3=0就得有非零解.所以,反过来说,要使得线性无关,就要保证方程组只有零解,即系数矩阵的行列式不等于0.所以,把a1,a2,a3放在一起变成

反证法若相关,则存在x,y,z不全为0使得x(a1+a2)+y(a2+a3)+z(a3+a1)=0此即(x+y)a2+(x+z)a1+(y+z)a3=0若x,y,z不全为0,则x+y,y+z,x+z不

令a,Aa,...,A^(k-1)a的一个线性组合等于0等式两边左乘A^(k-1)由已知即得k1A^(k-1)a=0从而k1=0线性组合中就少了一项再等式两边左乘A^(k-2)又得k2=0.再问：令a

定义：组成一给定力偶的两个力对空间任意一点之矩的矢量和.力偶矩是大小相等、方向相反的一对平行力的力矩.力矩是力*力臂,任何一个力都有力矩.

A^(m-1)!=0,所以存在向量B使A^(m-1)*B!=0.那么,我们要证明的就是上面选取的这个向量B是符合条件的.存在有限实数列a(0),a(1),...,a(m-1)满足：a(0)*B+a(1

空间力偶对物体的作用决定于力偶三要素：力偶矩的大小、力偶作用面在空间的方位、力偶在作用面内的转向.力偶三要素可用一个矢量表示,称为力偶矩矢.矢的长度表示力偶矩的大小,矢的方位垂直力偶作用面.

这里M是有方向的,而Mx,My,Mz代表的是在那个方向上力矩分量的大小,再乘单位向量,加一块就是合力距了

矩心位置：如果要研究向量F对O点的力矩作用,那么O就是矩心；研究它对另一点A的作用时,A就是矩心.说明：以下力、力矩等都是向量,*表示向量积,也就是叉乘.先来看力矩的定义：作用于M点的力F对O点的力矩

矩心位置：如果要研究向量F对O点的力矩作用,那么O就是矩心；研究它对另一点A的作用时,A就是矩心.说明：以下力、力矩等都是向量,*表示向量积,也就是叉乘.先来看力矩的定义：作用于M点的力F对O点的力矩

力偶矩方向分顺时针和逆时针,力偶将使物体形成哪种扭转趋势来确定方向的.力偶是没有方向的,力偶矩有方向,力偶是一对大小相等、方向相反,但作用线不在同一直线上的两个力构成为力偶,是一个系统.再问：那右手螺

力偶,大小相等、方向相反、作用线不在同一直线上的一对力.力偶对物体产生转动效应.力偶的二力对空间任一点之矩的和是一常矢量,称为力偶矩.力矩(torque)：位矢(L)和力（F）的叉乘(M).物理学上指

全称为“力偶的力矩”,亦称“力偶的转矩”.力偶是两个相等的平行力,它们的合力矩等于平行力中的一个力与平行力之间距离（称力偶臂）的乘积,称作“力偶矩”,力偶矩与转动轴的位置无关.力偶矩是矢量,其方向和组

直接用定义证明c_0ξ+c_1σ(ξ)+...+c_{m-1}σ^{m-1}(ξ)=0(*)对(*)两边作用V^{m-1}得c_0=0对(*)两边作用V^{m-2}得c_1=0...

实质不是力偶矩和力矩平衡的.固定端除了有一个力偶之外还有一个力FR,因为固定端属于一个任意力系,根据简化得到合力和合力偶矩.这个合力和自由端的力构成力偶.这样就是力偶和力偶平衡啦.

点电荷在球体内部,因为静电感应原理,会使得小球壳的内侧带与点电荷电量相反的电荷,使得外侧带与点电荷极性相同的电荷,内侧与外侧的带电量相等并且等于点电荷带电量.最重要的是感应电荷分别在内外层的分布是均匀