柱坐标系下的连续性方程怎样由直角坐标系推导-搜答案-搜搜考试网

因为直线的极坐标方程为ρcosθ-ρsinθ+2=0，它的直角坐标方程为：直线x-y+2=0，曲线x＝sinα+cosαy＝1+sin2α（α为参数）的直角坐标方程为：抛物线段y=x2（0≤y≤2），

过程很繁琐,第二个问

连续性方程是流体运动学的基本方程,是质量守恒原理的流体力学表达式.在流场中任取一以O'（x,y,z）为中心的微小六面体为控制体,控制体边长为dx、dy、dz.设某时刻通过O'点流体质点的三个流速分量为

我也不是数学专业的,但提供我的理解如下,希望对你有所帮助：在这里我们定义分布函数（连续离散均适用）：F(x)=P(X

这个转换,但是需要参数的啊另外你的改正量是什么意思呢不懂可以追问或者私信交流哈记得采纳回答!

很多书上有啊,你借一本数学分析的书上在讲场的那一章,或者专门讲场论的书上也列得很详细.甚至一些电磁场的书中都有讲.

函数f(x)在x0处连续,一个是该处有极限,一个是该极限等于该点的函数值.例如：设f（x）=xsin1/x+a,x

流体连续方程里边的时间微分不变.就是里边有一个算子div＝（d/dx,d/dy,d/dz）＊这个算子直接作用在直角坐标下的向量v的三个分量上V1,V2,V3然后推导d/dx在圆柱坐标下的形式（x,y,

证明连续必须用定义h→0,limf(x+h)=f(x)严格证明需要ε-δ语言,中间需要构造不等式,对数学功底要求比较高.可导也要用定义证明h→0,lim[f(x+h)-f(x)]/h（这个证明沿用了证

你在百度中输入：液体动力学方程.在打开的页面列表中,再打开“液体动力学方程在这里面有详细的介绍!

有具体数据么.没有话只能代了.而且也没说是小注入大注入,这题目有点问题.而对于扩散方程,只有小注入才有效.以下按小注入来解.给上图吧,好多符号打不出来最后是Δn(x)=no*exp(-x/Ln)&nb

如果要化到那样的话:就是:x=a(sint)^2y=2acostsintz=a(cost)^20

在自然坐标系下,曲线的方程其实就表述了自然坐标,比如y=y(x),形式不唯一,以曲线而定,把其化为直角坐标就是x=xy=y(x)

先证明连续性,再证明可导性.连续了,才能可导,如果不连续,那么就over了.如果连续了,再回头证明可导性.连续性和可导性的证明就不用说了吧.

第一题肯定是B啊你把每个的导数都算出来再答：Af(x)不连续x=0这个点被去掉了Bf'(x)=2xx=0f'(x)为0Cf(1)≠f(-1)不满足条件Df'(x)=1/3x^(-2/3)f'(x)不可

由第一天等式化简出t＝的形式,然后带入第二条等式再问：第二个有sin，第一个化简的t怎么带，麻烦你写一下好么？再答：可以把全题发给我看看嘛？再问：再问：就是第二问再答：不会吧，感觉这道题有点怪，那个不

可导一定连续,但连续的函数不一定可到,比如以个带尖的函数,不是圆滑的曲线（就是一个三角形去掉其中的一条边后的图像）这个是不可导的.懂吗?

很简单的,记住它们之间的转化公式即可.即y=psinax=pcosa则y=x^2即psina=(pcosa)^2即p=sina/cosa^2其它类似!