一导体 半径为r,带电量为q 距离球心r 求电势

答：均匀带电球面球外空间电场等效于点电荷在球心处产生的电场.取无限远为零势面,则φ=kQ/r,则r=R处电势为φ=kQ/R.若规定球面上电势值为零,由于球面与无限远的电势差不变,因此φ=-kQ/R,Q

不带电的导体不存在静电平衡的问题半径为R的孤立导体球,到球心的距离r大于及等于R的点的电场强度为E=q/4πεr^2把检验电荷qo从球面(r=R)移到无穷远时,电场力在r-->(r+dr)段所做元功为

取一个半径大于大球半径的同心球面S包裹住大球壳以及点电荷和小球壳,对上述球面S应用高斯定理.因为大球壳接地——电势为0,而无穷远也是0,所以,大球壳外无电场线分布——S所在的球面上处处都有E=0,所以

设球表面产生的感应电荷量为q’导体球接地,球心电势为零,kq'/R+kq/d=0q'=-qR/d

由高斯定理可以求得薄金属球壳外的电场强度∮Dds=∮εεoEds=εεoE∮ds=q,闭合面为以金属球心为球心的球面,【有些书里相对介质常数用εr来表示,这里用ε表示,所以εεo是介质的介电常数】E=

高斯定理知道吧,你在那两个带电球面之间任意取一个同心高斯球面,它包围的电荷只有q,这样由高斯定理即可知,那两个带电球面之间的电场只由q决定,而与Q无关,所以,两球面的电势差与Q无关.也可由积分运算证明

分情况考虑,当点r（PQ距离）＞R时,根据高斯定理（电通量φ=E*s=4πkQ）可知,P点所在以球壳球心为球心的球上各处电场相等,带电球壳对P点产生的电场等于球壳球心对其产生的电场,再由高斯定理推出E

设均匀带电导体球外的电势为φ=KQ/R,其中K为未知的常数,待定.这个表达式如果满足唯一性原理的要求,求出的电场就是唯一的,【1】在导体外要满足泊松方程div(gradφ)=-ρ/ε,在此题中,导体外

取一圆柱形高斯面半径为rr>R时∮E•dS=E2πrL=λL/εE=λ/2πrεr<R时∮E•dS=E2πrL=ρπr^2L/εE=ρr/2ελ是导体单位长度的电荷

kq/a因为电势可以叠加来算,点电荷在球心处的电势为kq/a,而导体本身不带电,由高斯面可知导体球对球心处电势为0,而导体静电平衡,电势处处相等,故球心处电势即为所求.

Kq/r^2就相当于所有电荷在中心点,这道题目当年做也没想到,后来老师讲可以把球看成质点,恍然大悟.

(1)珠子释放后,“刚好”能运动到D点,这表明,加上电场后,使得珠子受到的重力和电场力的合力（用mg'表示）垂直于AD连线指向左下方（与竖直方向成45度夹角）.合力mg'方向一定,其中

E=kQ/L,因为当点电荷在球体外部的时候球的电势与球心的电势等效,所以直接视为球心的电势计算即可.再问：�������ĵ��Ƶ��ڵ��������IJ���ĵ������Ӧ��������IJ���ĵ

R如果你还没有被挖,在球体的中心的电场强度为0（即均衡）.被挖出来,它可能被设想与孔对称约球体中心到另一侧也挖一个洞,半径为r,然后挖两个洞之后,在其他部位的电场强度球体中心的平衡.所以这个问题本质上

其实也很简单,我把做的文件发给你吧,有图所以留个邮箱发给你比较方便.

你确定是板内?那就不会有电场强度,因为假如说有的话,那内部的电子就要在电场力的作用下发生定向移动,最终还是会导致内部场强为0如果你想问外面的场强的话,那就利用高斯定理,取个高斯面（一般取圆柱体形的）很

D=εr*ε0*E=Q/（4*π*R2）导体中（包括表面）没有电荷定向移动的状态叫做静电平衡状态.“静电平衡”指的是导体中的自由电荷所受的力达到平衡而不再做定向运动的状态.对于电荷都分布在表面可用高斯

2(1):球壳内场强为零.球壳外场强E=/4πεR^2.（2）球壳内电势为零.球壳外电势E=/4πεR.3（1）：B=(（2I/0.5d)-(I/0.5d)）μ/2π=μI/πd.（2）：x=2d/3

1、（1）球壳内电场为零,外部电场为：E=kQ/(r*r),r为该点到球心的距离.（2）球壳内电势为U=kQ/R.球壳外电势为U=kQ/r.（3）根据（1）（2）的结果绘制.2、无限长导线外一点的磁场

等效法,带点球壳对球外一点等效于电荷集中在中心,场强E=(1/4*pi*e)*Q/x^2,e是真空介电常数,pi是圆周率；积分发,把带电球壳看出点电荷的集合,求出每一个点对它的场强,然后对球面积分,很